Koherentna stanja harmonskega oscilatorja I

Iz Kvantna Mehanika I 2006 - 2007

(Primerjava redakcij)

Redakcija: 07:19, 30 marec 2007

Vsebina

1 Naloga
2 Rešitev
- 2.1 Nedoločenost koordinate
- 2.2 Nedoločenost gibalne količine

Naloga

Za delec v koherentnem stanju $a\left|z\right\rangle=z\left|z\right\rangle$ harmonskega oscilatorja $H=\hbar\omega\left(a^\dagger a+\frac{1}{2}\right)$ izračunaj nedoločenosti položaja, gibalne količine in energije.

Rešitev

Nedoločenost koordinate

Lego opišemo z

$x=\frac{x_{0}}{\sqrt{2}}(a+a^\dagger)$ , kjer je

$x_{0}=\sqrt{\frac{\hbar}{m\omega}}$ .

Povprečna vrednost lege:

$\langle x\rangle=\frac{x_{0}}{\sqrt{2}}\langle a+a^\dagger\rangle=\frac{x_{0}}{\sqrt{2}}2 Re \langle a\rangle=\sqrt{2}x_{0}Re(z)$ ,

zadnji korak pojasni zveza:

$\langle a \rangle= \langle z |a|z\rangle=\langle z|zz \rangle=z\langle z|z \rangle=z$ .

Povprečna vrednost kvadrata lege:

$\langle x^2\rangle = \frac{x_{0}^2}{2}\langle (a+a^\dagger)^2\rangle= \frac{x_{0}^2}{2}\langle a^2+aa^\dagger+a^\dagger a + a^{\dagger 2}\rangle=$

$\frac{x_{0}^{2}}{2}\langle a^2+1+2a^\dagger a+a^{\dagger 2}\rangle= \frac{x_{0}^{2}}{2}(z^2+1+2z^*z+z^{*2})= \frac{x_{0}^{2}}{2}((z^*+z)^2+1)= \frac{x_{0}^{2}}{2}(4Re(z)^2+1)$

Drugi člen izrazimo z zvezo $aa^\dagger=1+a^\dagger a$ , tako da je v produktu anihilacijski operator pred kreacijskim.

Ker so koherentna stanja lastna stanja anihilacijskega operatorja jih lahko izrazimo iz anihilacijskega operatorja preko:

$\langle z|a^{\dagger m}a^{n}|z\rangle = \langle a^m z|z^n|z\rangle = \langle z^m z|z^n|z \rangle =z^{*m}z^n\langle z|z \rangle = z^{*m}z^n$

Nedoločenost lege je: $\delta x= \sqrt{\langle x^2\rangle -\langle x\rangle^2}=\frac{x_{0}}{\sqrt{2}}$

Nedoločenost gibalne količine

Na podoben način dobimo nedoločenost gibalne količine.

Operator gibalne količine $p=\frac{p_{0}}{\sqrt{2}}(a-a^\dagger)$ , kjer je $p_{0}=\frac{\hbar}{x_{0}}$

Povprečna vrednost gibalne količine:

$\langle p\rangle =\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}} \langle a-a^\dagger \rangle=\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}} \langle z-z^* \rangle= \frac{p_{0}}{i \sqrt{2}}i 2Im(z)=\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}}2Im(z).$

Povprečje kvadrata gibalne količine:

$\langle p^2\rangle =-\frac{p_{0}^{2}}{2} \langle (a-a^\dagger)^2 \rangle= -\frac{p_{0}^{2}}{2}\langle a^2 - \underbrace{aa^\dagger-a^\dagger a}+a^{\dagger 2} \rangle= -\frac{p_{0}^{2}}{2}\langle z^2 - 2z^*z+{*2} \rangle -\frac{p_{0}^{2}}{2} (z-z*)^2-1 =\frac{p_{0}^{2}}{2})(4Im(z)^2+1)$

Nedoločenost gibalne količine je: $\delta p= \sqrt{\langle p^2\rangle -\langle p\rangle^2}=\frac{p_{0}}{\sqrt{2}}$

Vzpostavljeno iz »http://burana.ijs.si/wiki/index.php/Koherentna_stanja_harmonskega_oscilatorja_I«

 <math>\langle x^2\rangle = \frac{x_{0}^2}{2}\langle (a+a^\dagger)^2\rangle=
- \frac{x_{0}^2}{2}\langle a^2+aa^\dagger+a^\dagger a + a^{\dagger 2}\rangle</math>
+ \frac{x_{0}^2}{2}\langle a^2+aa^\dagger+a^\dagger a + a^{\dagger 2}\rangle=</math>
+<math>\frac{x_{0}^{2}}{2}\langle a^2+1+2a^\dagger a+a^{\dagger 2}\rangle=
+\frac{x_{0}^{2}}{2}(z^2+1+2z^*z+z^{*2})=
+\frac{x_{0}^{2}}{2}((z^*+z)^2+1)=
+\frac{x_{0}^{2}}{2}(4Re(z)^2+1)</math>
+Drugi člen izrazimo z zvezo <math>aa^\dagger=1+a^\dagger a</math>,
+tako da je v produktu anihilacijski operator pred kreacijskim.
+Ker so koherentna stanja lastna stanja anihilacijskega operatorja jih lahko izrazimo iz
+anihilacijskega operatorja preko:
+<math>\langle z|a^{\dagger m}a^{n}|z\rangle = \langle a^m z|z^n|z\rangle =
+\langle z^m z|z^n|z \rangle =z^{*m}z^n\langle z|z \rangle = z^{*m}z^n</math>
+Nedoločenost lege je:
+<math>\delta x= \sqrt{\langle x^2\rangle -\langle x\rangle^2}=\frac{x_{0}}{\sqrt{2}}</math>
+====Nedoločenost gibalne količine====
+Na podoben način dobimo nedoločenost gibalne količine.
+Operator gibalne količine <math>p=\frac{p_{0}}{\sqrt{2}}(a-a^\dagger) </math>, kjer je <math> p_{0}=\frac{\hbar}{x_{0}}</math>
+Povprečna vrednost gibalne količine:
+<math> \langle p\rangle =\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}} \langle a-a^\dagger \rangle=\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}} \langle z-z^* \rangle=
+\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}}i 2Im(z)=\frac{p_{0}}{i \sqrt{2}}2Im(z).</math>
+Povprečje kvadrata gibalne količine:
+<math> \langle p^2\rangle =-\frac{p_{0}^{2}}{2} \langle (a-a^\dagger)^2 \rangle=
+-\frac{p_{0}^{2}}{2}\langle a^2 - \underbrace{aa^\dagger-a^\dagger a}+a^{\dagger 2} \rangle=
+-\frac{p_{0}^{2}}{2}\langle z^2 - 2z^*z+{*2} \rangle
+-\frac{p_{0}^{2}}{2}   (z-z*)^2-1 =\frac{p_{0}^{2}}{2})(4Im(z)^2+1)</math>
+Nedoločenost gibalne količine je:
+<math>\delta p= \sqrt{\langle p^2\rangle -\langle p\rangle^2}=\frac{p_{0}}{\sqrt{2}}</math>